麦克斯韦 – 玻耳兹曼分布（） 。
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在麦克斯韦速率分布律中，速率分布函数f（v）的意义可理解为：（）
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在麦克斯韦速率分布律中，速率分布函数f（ν）的意义可理解为（）。
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在半导体计算中，经常应用这个条件把电子从费米能级统计过渡到玻耳兹曼统计，试说明这种过渡的物理意义。
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在麦克斯韦速率分布律中，速率分布函数的物理意义可理解为（）。
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若f（v）为麦克斯韦气体分子速率分布函数，则速率在v1至v2区间内的分子的平均速率应为（）。
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根据玻耳兹曼分布定律进行计算的结果表明，原子化过程时，所有激发能级上的原子数之和相对于基态原子总数来说很少。
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设某种理想气体的麦克斯韦分子速率分布函数为f（v），则速率在v1→v2区间内分子的平均速率v表达式为：（）
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设某种理想气体的麦克斯韦分子速率分布函数为f（ν），则速率在ν1～ν2区间内分子的平均速率表达式为（）。
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f（v）为麦克斯韦速率分布函数，那么， https://assets.asklib.com/images/image2/2017051111512479342.jpg 表示（）。
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若f（v）为麦克斯韦气体分子速率分布函数，N为分子总数，m为分子质量，则的物理意义是（）。
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什么叫统计分布函数，费米分布和玻耳兹曼分布的函数形式有何区别？在怎样的条件下前者可以过渡到后者，为什么半导体中载流子分布可以用玻耳兹曼分布描述？
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麦克斯韦速率分布曲线如图所示，图中A、B两部分面积相等，则从该图可看出v 0 为：（） https://assets.asklib.com/psource/2015102709042427069.jpg
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普朗克得到的可以正确描述黑体辐射谱的分布公式和经典的麦克斯韦-玻尔兹曼统计公式的不同之处在于：经典中能量交换是连续的，但量子论中能量交换是不连续的。（）
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在一定速率 v 附近麦克斯韦速率分布函数 f ( v )的物理意义是: 一定量的理想气体在给定温度下处于平衡态时的
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根据玻耳兹曼分布定律进行计算的结果表明，原子化过程中，所有激发能级上的原子数之和相对于基态原子总数来说很少。
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玻尔兹曼分布律是把麦克斯韦分布律推广到气体分子在任意力场中运动的情形，能量计算时需要考虑到分子间的相互作用势能。（ ）
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证明：麦克斯韦速率分布函数可写成，其中x=v／vp。
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试根据麦克斯韦速度分布律证明，速率和平均能量的涨落为
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根据热力学第三定律,在温度趋于绝对零度时,定容摩尔热容趋于零;但是由麦克斯韦 - 玻耳兹曼分布计算得到单原子分子理想气体的摩尔定容热容等于 1.5 R ,出现矛盾的原因在于（）
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根据麦克斯韦速率分布率，试证明：速率在最概然速率υp～υp＋△υ区间内的分子数与√T成反比（设△υ很小)。
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根据麦克斯韦速率分布函数，推出f（ε)de的数学表达式，其中ε表示分子的平均动能。
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试由麦克斯韦速率分布律推出相应的平动动能分布律，并求出最概然能量。
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1、有关玻耳兹曼分布，理解正确的是（）
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15、某气体分子的速率分布满足麦克斯韦速率分布律。现取相等的速率间隔Δv考察具有v~v+Δv速率的气体分子数ΔN。在v为（)时，ΔN最大。
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