在满足米散射前提下，雷达波长λ一定时，质点半径r越大，与入射波能流方向之间的夹角为0°的散射在全部散射能量中所占得比重越大。
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由于质点群内各质点之间的无规则运动，使质点群产生的散射波在合成过程中相互消长，造成瞬时回波功率的脉动，因此雷达测得的回波功率瞬时值就不能代表在固定距离上的云、雨滴谱分布。
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在旋转投掷中，当角速度一定时，旋转半径越长，其线速度越大。
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在相对弯曲半径（R/δ）相同的条件下，弯曲角越大，材料外层受拉伸的程度越小，最小弯曲半径可以（）。
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在满足瑞利散射前提下，雷达波长λ一定时，质点半径r越大，散射越强。
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一质点t＝0时刻位于最大位移处并沿 https://assets.asklib.com/psource/2015110115212556886.png 方向作谐振动，以此振动质点为波源，则沿 https://assets.asklib.com/psource/2015110115215094864.png 轴正方向传播、波长为λ的横波的波动方程可以写为（）。
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在满足米散射前提下，半径r一定的小球质点，（）。
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空气分子对太阳辐射的散射强度与投射在散射质点上的辐射波长（）。
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在弯曲过程中，当材料厚度一定时，弯曲半径r越小，则材料外层金属所受拉应力（）。
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雷达截面就是质点散射掉的电磁波能量与小球质点的外球面面积之比。
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散射的强弱及空间分布与波长和散射质点的相对大小有关。
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一质点t＝0时刻位于最大位移处并沿y方向作谐振动，以此振动质点为波源，则沿x轴正方向传播、波长为λ的横波的波动方程可以写为（）。
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车辆转向角一定时，轴距越大，最小转弯半径（）。
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在瑞利散射区，干冰球散射的回波强度小于水滴的回波强度，但在米散射区，当冰雹足够大时时，冰球质点的雷达截面（σ）比水球质点的雷达截面大。
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雷达截面可以理解为假设质点在各个方向的散射功率都与后向散射功率相同时，小球各个方向的总散射功率与入射波能流密度之比。
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如图所示，皮带传动装置中，小轮半径为r，大轮半径为2r，A和R分别是两个轮边缘上的质点，大轮中另一质点P到转动轴的距离也为r，皮带不打滑。则（）。https://assets.asklib.com/psource/2016030113350367414.jpg
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一平面简谐波沿Ox轴负方向传播，其波长为λ，则位于x1=λ的质点的振动与位于x2=−λ/2的质点的振动的相位差为（ ）
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波长一定时，溶液的透光率越大，吸光度就越小，二者成反比。
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若电量为e的电子在均匀磁场中沿半径为R的圆形轨道运动，磁场的磁感应强度为B，则该电子的德布罗意波长λ=
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在光滑的水平桌面上，有一自然长度为l0，劲度系数为k的轻弹簧，一端固定，另一端系一质量为m的质点。若质点在桌面上以角速度ω绕固定端作匀速圆周运动，则该圆周的半径R=（)，弹簧作用于质点的拉力F=（)。
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一质点在半径为R的圆周上以恒定的速率运动，质点由位置A运动到位置B，OA和OB所对的四心角为Δθ。（
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11、当光的波长约等于散射质点的直径时，出现散射的峰值。
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6、根据雷达基本方程，在其它参数固定的前提下，雷达工作波长越短，最大作用距离越大。
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真空中有=点电荷Q固定不动,另一质量为m、电荷为-q的质点,在它们之间的库仑力的作用下,绕Q做匀速圆周运动,半径为r,周期为T,证明：
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一质点在半径为R的圆周上以恒定的速率运动,质点由位置A运动到位置B,0A和OB所对的圆心角为△θ。（1
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